巴克豪森噪聲分析 (BNA) 基于對(duì)類(lèi)似噪聲的信號(hào)進(jìn)行電感測(cè)量的概念，該信號(hào)是在向鐵磁體施加磁場(chǎng)時(shí)產(chǎn)生的。
1919 年，海因里希·巴克豪森教授已經(jīng)解釋了巴克豪森噪聲的性質(zhì)。 然而，該方法在 80 年代初引起了工業(yè)應(yīng)用的注意。 今天，它是一種*的用于材料表征和熱處理缺陷測(cè)試的無(wú)損方法。
要理解巴克豪森噪聲分析（BNA），就必須很好地理解巴克豪森噪聲（BN）的形成。 要制造 BN，材料必須被磁化，因此 BNA 僅適用于鐵磁材料，即鋼（奧氏體除外）、鎳和鈷及其合金。鐵磁材料由磁疇組成，其中所有磁偶極子都在易軸方向上對(duì)齊。 域墻是域之間的邊界。 在疇壁處，磁偶極子必須重新定向。在沒(méi)有磁場(chǎng) (H=0) 的情況下，磁疇是隨機(jī)取向的。 如果材料受到磁場(chǎng)的影響，磁疇往往會(huì)在磁場(chǎng)方向上對(duì)齊。
在外加磁場(chǎng)下，疇壁來(lái)回移動(dòng)，因?yàn)榫哂薪咏饧哟艌?chǎng)的取向的疇通過(guò)擴(kuò)展與外加磁場(chǎng)具有不同取向的其他疇來(lái)增大其尺寸。 當(dāng)磁場(chǎng)不斷增加時(shí)，所有磁疇通過(guò)自身定向而變得平行于施加的磁場(chǎng)。 在此 Bs（飽和）點(diǎn)，多晶材料的行為可能類(lèi)似于單疇狀態(tài)。當(dāng)施加的磁化強(qiáng)度再次變?yōu)榱銜r(shí)，一些磁通量 (B) 將保留在材料中。 在這個(gè) Br（剩磁）點(diǎn)，并非所有磁疇都能恢復(fù)到它們的初始排列。 因此，該材料具有一定程度的剩磁。當(dāng)外加磁場(chǎng)繼續(xù)沿相反方向增加時(shí)，會(huì)出現(xiàn)一個(gè)點(diǎn) Hc（矯頑力），其中大多數(shù)磁疇可以恢復(fù)到它們的初始排列。 因此，該材料沒(méi)有剩磁。
在它們的運(yùn)動(dòng)過(guò)程中，疇壁可能會(huì)消耗它們的能量來(lái)消耗不太有利的定向疇，以遠(yuǎn)離釘扎位點(diǎn)。 對(duì)于瑞利范圍內(nèi)的小外部磁場(chǎng)，可逆疇壁運(yùn)動(dòng)仍然可能發(fā)生。 對(duì)于巴克豪森狀態(tài)下的強(qiáng)外部磁場(chǎng)，疇壁的能量克服了這些釘扎位點(diǎn)的能量。 這就是為什么域可能不會(huì)遵循相同的路徑返回其初始對(duì)齊的原因。沉淀物、晶界、夾雜物、位錯(cuò)和少量第二相材料等釘扎點(diǎn)會(huì)減慢疇壁的運(yùn)動(dòng)。 疇壁可能被困在這些位點(diǎn)后面。由于克服釘扎位點(diǎn)的能量消耗，突然跳躍會(huì)導(dǎo)致材料磁化的突然變化。
磁化強(qiáng)度的變化會(huì)產(chǎn)生電脈沖，從而產(chǎn)生一種類(lèi)似噪聲的信號(hào)，稱(chēng)為巴克豪森噪聲。 巴克豪森噪聲，疇壁在釘扎點(diǎn)上的不可逆跳躍，被稱(chēng)為“噪聲"，因?yàn)閺脑紝?shí)驗(yàn)中使用的揚(yáng)聲器聽(tīng)到的噪聲。巴克豪森噪聲信號(hào)的強(qiáng)度取決于巴克豪森跳躍的數(shù)量（計(jì)數(shù)率），這與松動(dòng)位點(diǎn)的存在直接相關(guān)。 實(shí)際上，更多的巴克豪森活動(dòng)（計(jì)數(shù)率、跳躍）會(huì)導(dǎo)致更高的信號(hào)幅度。
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